Etude de la nucléation et de la propagation dynamique d'une rupture par la méthode des nombres d'ondes discrets

La nucléation et la propagation dynamique d'une rupture est modélisée par une méthode d'équations intégrales aux frontières où les fonctions de Green sont calculées par la méthode des nombres d'ondes discrets. Pour cela, un modèle de crack en mode plan clans un milieu homogène, linéai...

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Bibliographic Details
Main Author: Streiff, Dorothee
Language:FRE
Published: 1995
Subjects:
Online Access:http://tel.archives-ouvertes.fr/tel-00744393
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collection NDLTD
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[PHYS:PHYS:PHYS_GEO-PH] Physics/Physics/Geophysics
[SDE:MCG] Environmental Sciences/Global Changes
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Equations intégrales aux frontières
Méthode des nombres d'ondes discrets
Résistance du matériau (S)
Sauts de faille
Imperial Valley
Parkfield
Streiff, Dorothee
Etude de la nucléation et de la propagation dynamique d'une rupture par la méthode des nombres d'ondes discrets
description La nucléation et la propagation dynamique d'une rupture est modélisée par une méthode d'équations intégrales aux frontières où les fonctions de Green sont calculées par la méthode des nombres d'ondes discrets. Pour cela, un modèle de crack en mode plan clans un milieu homogène, linéaire et élastique est considéré. Pour caractériser la propagation, les conditions de rupture proviennent du critère numériquement défini par Hamano. L'étude de la propagation suivant une faille unique montre que la vitesse de rupture dépend de la résistance du milieu, caractérisée par le coefficient S. Suivant la valeur dé S, cette vitesse est sub-Rayleigh ou super-cisaillantes. Nous avons alors montré que lors du séisme d'Imperial Valley, la vitesse de rupture pouvait atteindre des valeurs proches de la vitesse des ondes P dans le milieu. L'étude de la propagation de la rupture sur différents segments de faille a été effectuée dans le cas du séisme de Parkfield. Après avoir déterminé les zones de nucléation possible pour un second segment, la propagation dynamique a été modélisée sur deux segments de faille. Nous avons alors observé que la nucléation et la propagation sur le second segment dépendent de la valeur du coefficient S.
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